Modele de cisaille

Modèle Wernicke le modèle Wernicke (1985) est basé sur un régime de cisaillement simple qui signifie que le bassin est étiré asymétriquement par une faille de détachement à grande échelle s`étendant de la croûte supérieure à la lithosphère inférieure et même à l`asthénosphère, provoquant une extension. Réseaux modèles pour la transmission du stress de cisaillement endothélial. (A) Représentation schématique et Kelvin d`un réseau à quatre corps constitué d`un capteur de débit (corps 1) relié à deux fibres de contrainte d`actine (corps 2 et 3) qui sont à leur tour reliées au noyau cellulaire (corps 4). (B) Représentation schématique et Kelvin d`un réseau à six corps constitué d`un capteur de débit (corps 1) relié à deux fibres de contrainte d`actine (corps 2 et 3) reliées au noyau (corps 6) par l`intermédiaire de deux microtubules (corps 4 et 5). Plusieurs modèles existent qui tentent de prédire le module de cisaillement des métaux (et peut-être celui des alliages). Les modèles de module de cisaillement qui ont été utilisés dans les calculs de débit plastique comprennent: le modèle de module de cisaillement Nadal-le POAC (NP) est une version modifiée du modèle SCG. La dépendance empirique de la température du module de cisaillement dans le modèle SCG est remplacée par une équation basée sur la théorie de la fonte de Lindema. Le modèle de module de cisaillement NP a la forme: la déformation de la série entière est donnée simplement comme la somme des déformations individuelles: nous considérons d`abord les deux corps Kelvin comme étant identiques, chacun caractérisé par les valeurs de paramètres de base pour l`actine filaments donnés dans le tableau 1. La Fig. 4 A représente la déformation de chacun des deux corps Kelvin en fonction du temps pour le flux régulier et oscillatoire.

Parce qu`ils sont reliés en parallèle, la déformation est identique dans les deux corps (EQ. 9). Comme prévu et comme décrit dans notre modélisation précédente (Barakat, 2001), la déformation montre un saut d`étape sur l`application de la force mécanique à t = 0 pour le débit régulier et oscillatoire. Cette déformation est entraînée par la portion élastique du comportement viscoélastique (les ressorts dans chaque corps Kelvin), et son amplitude est déterminée par les conditions initiales données dans l`EQ. 19. La réponse de déformation immédiate est ensuite suivie par une rampement progressive vers le comportement asymptotique à long terme (qui est constant pour un écoulement régulier et est le temps périodique pour le débit oscillatoire) comme la portion visqueuse de la réponse se déroule. Comme indiqué précédemment (Barakat, 2001), la réponse asymptotique pour le débit oscillatoire est atteinte virtuellement instantanément, tandis que pour un écoulement régulier nécessite beaucoup plus de temps (750 s pour la déformation pour atteindre 99% de la valeur asymptotique). Fig.

4 B représente l`évolution de la force dans le corps 1 (F1 (t) = a1 (t) F (t); la force dans le corps 2 sera simplement F2 (t) = F (t) − F1 (t)). Il n`est pas surprenant que la force se divise équitablement entre les deux corps identiques sous des conditions d`écoulement stables et oscillatoires. Pour le flux oscillatoire, les oscillations en F1 reflètent l`oscillation périodique de la force imposée, mais la force se divise toujours uniformément entre les deux corps.

By | 2019-02-17T12:53:45+00:00 fevereiro 17th, 2019|Sem categoria|